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INSTITUTOM TECNOLOGICA SUPERIOR DE ACAYUCAN
CURSO: MECANICA CLASICA
CINEMATICA DE UNA PARTICULA AUTOR:
ING. GUILLERMO SANTIAGO GONZALEZ
2016
I.
INTRODUCCIÓN MECANICA
MECANICA DE CUERPO RIGIDOS
ESTATICA
MECÁNICA DE CUERPO DEFORMABLE
MECÁNICA DE FLUIDOS
DINAMICA
CINEMATICA
CINETICA
•Cinemática: se ocupa del movimiento independientemente de las fuerzas que lo producen. • CINEMATICA
MOVIMIENTO RECTILINIO UNIFORME RECTILINEO UNIFORMEMENTE VARIADO CAIDA LIBRE Y TIRO VERTICAL TIRO PARABOLICO CIRCULAR UNIFORME CIRCULAR UNIFORMEMENTE VARIADO
II. NOCION DE CINEMATICA
La cinemática (del griegoκινεω, kineo, movimiento) es la rama de la mecánica clásica que estudia las leyes del movimiento de los cuerpos sin tener en cuenta las causas que lo producen, limitándose esencialmente, al estudio de la trayectoria en función del tiempo.
También se dice que la cinemática estudia la geometría del movimiento.
En la cinemática se utiliza un sistema de coordenadas para describir las trayectorias, denominado sistema de referencia.
II.
ELEMENTOS BASICOS DE LA CINEMATICA 1. ESPACIO ABSOLUTO.
Es decir, un espacio anterior a todos los objetos materiales e independiente de la existencia de estos.
Este espacio es el escenario donde ocurren todos los fenómenos físicos, y se supone que todas las leyes de la física se cumplen rigurosamente en todas las regiones de ese espacio.
El espacio físico se representa en la Mecánica Clásica mediante un espacio puntual euclídeo.
II.
ELEMENTOS BASICOS DE LA CINEMATICA 2. TIEMPO ABSOLUTO
La Mecánica Clásica admite la existencia de un tiempo absoluto que transcurre del mismo modo en todas las regiones del Universo y que es independiente de la existencia de los objetos materiales y de la ocurrencia de los fenómenos físicos.
II.
ELEMENTOS BASICOS DE LA CINEMATICA 2. MOVIL
El móvil más simple que podemos considerar es el punto material o partícula. La partícula es una idealización de los cuerpos que existen en la Naturaleza, en el mismo sentido en que lo es el concepto de punto geométrico.
II.
ELEMENTOS BASICOS DE LA CINEMATICA 2. MOVIL
Entendemos por punto material o partícula a un cuerpo de dimensiones tan pequeñas que pueda considerarse como puntiforme; de ese modo su posición en el espacio quedará determinada al fijar las coordenadas de un punto geométrico. Naturalmente la posibilidad de despreciar las dimensiones de un cuerpo estará en relación con las condiciones específicas del problema considerado.
III. RELATIVIDAD DEL MOVIMIENTO
Estudiar el movimiento de un cuerpo quiere decir determinar su posición en el espacio en función del tiempo, para ello se necesita un sistema de referencia. En el espacio euclidiano un sistema de queda definido por los elementos siguientes. a. un origen O, que es un punto del espacio físico. b. una base vectorial del espacio vectorial asociado a dicho espacio físico.
III. RELATIVIDAD DEL MOVIMIENTO
Decimos que una partícula se encuentra en movimiento con respecto a un referencial si su posición con respecto a él cambia en el transcurso del tiempo. En caso contrario, si la posición del cuerpo no cambia con respecto al referencial, el cuerpo está en reposo en dicho referencial. De las definiciones que acabamos de dar para el movimiento y el reposo de un cuerpo, vemos que ambos conceptos son relativos.
III. RELATIVIDAD DEL MOVIMIENTO
En la Figura hemos representado dos observadores, S y S′, y una partícula P. Estos observadores utilizan los referenciales xyz y x′y′z′, respectivamente. Si S y S′ se encuentran en reposo entre sí, describirán del mismo modo el movimiento de la partícula P. Pero si S y S′ se encuentran en movimiento relativo, sus observaciones acerca del movimiento de la partícula P serán diferentes.
III. RELATIVIDAD DEL MOVIMIENTO
Para el observador en ubicado en la tierra la LUNA describirá una órbita casi circular en torno a la TIERRA. Para el observador ubicado en el sol la trayectoria de la luna es una línea ondulante. Naturalmente, si los observadores conocen sus movimientos relativos, podrán reconciliar sus observaciones
IV. MOVIMIENTO RECTILÍNEO Decimos que una partícula tiene un movimiento rectilíneo cuando su trayectoria medida con respecto a un observador es una línea recta 1. POSICIÓN. La posición de la partícula en cualquier instante queda definida por la coordenada x medida a partir del origen O.
Si x es positiva la partícula se localiza hacia la derecha de O y si x es negativa se localiza a la izquierda de O.
IV. MOVIMIENTO RECTILÍNEO
2. DESPLAZAMIENTO. El desplazamiento se define como el cambio de posición. Se representa por el símbolo Δx. Si la posición final de la partícula P’ está la derecha de su posición inicial P, el desplazamiento x es positivo cuando el desplazamiento es hacia la izquierda ΔS es negativo
x = x '- x r r r r = r '- r = x ' iˆ - xiˆ
IV. MOVIMIENTO RECTILÍNEO 3. VELOCIDAD MEDIA Si la partícula se mueve de P a P’ experimentando un desplazamiento Δx positivo durante un intervalo de tiempo Δt, entonces, la velocidad media será
x x2 - x2 vm = = t t2 - t1 r r r r r '- r x ' iˆ - xiˆ r vm = = = t t '- t t '- t
IV. MOVIMIENTO RECTILÍNEO
3. VELOCIDAD MEDIA La velocidad media también puede interpretarse geométricamente para ello se traza una línea recta que une los puntos P y Q como se muestra en la figura. Esta línea forma un triángulo de altura x y base t. La pendiente de la recta es x/t. Entonces la velocidad media es la pendiente de la recta que une los puntos inicial y final de la gráfica posición-tiempo
IV. MOVIMIENTO RECTILÍNEO
4. VELOCIDAD INSTANTÁNEA Es la velocidad de la partícula en cualquier instante de tiempo se obtiene llevando al límite la velocidad media es decir, se hace cada vez más pequeño el intervalo de tiempo y por tanto valores más pequeños de x. Por tanto:
x dx v = lim( ) = t �0 t dt r r r dr dx ˆ r v = lim( ) = = i t �0 t dt dt
IV. MOVIMIENTO RECTILÍNEO 4. VELOCIDAD INSTANTÁNEA
Si una partícula se mueve de P a Q. A medida que Q se aproxima más y más a P los intervalos de tiempo se hacen cada vez menores. A medida que Q se aproxima a P el intervalo de tiempo tiende a cero tendiendo de esta manera las pendientes a la tangente. Por tanto, la velocidad instantánea en P es igual a la pendiente de la recta tangente en el punto P. La velocidad instantánea puede ser positiva (punto P), negativa (punto R) o nula (punto Q) según se trace la pendiente correspondiente
IV. MOVIMIENTO RECTILÍNEO 5. RAPIDEZ MEDIA.
La rapidez media se define como la distancia total de la trayectoria recorrida por una partícula ST, dividida entre el tiempo transcurrido t, es decir,
ST (vrap ) = t
IV. MOVIMIENTO RECTILÍNEO 6. ACELERACIÓN MEDIA . Si la velocidad de la partícula al pasar por P es v y cuando pasa por P’ es v’ durante un intervalo de tiempo Δt, entonces: La aceleración media se define como
amed
v v '- v = = t t '- t
IV. MOVIMIENTO RECTILÍNEO 6. ACELERACIÓN INSTANTANEA . La aceleración instantánea se obtiene llevando al límite la aceleración media cuando t tiende a cero es decir v dv )= t �0 t dt d dx d 2x a= ( )= 2 dt dt dt a = lim(
Ejemplo 01
La posición de una partícula que se mueve en línea recta está definida por la relación x = 6t 2 - t 3 Determine: (a) la posición, velocidad y aceleración en t = 0; (b) la posición, velocidad y aceleración en t = 2 s; (c) la posición, velocidad y aceleración en t = 4 s ; (d) el desplazamiento entre t = 0 y t = 6 s;
Solución
La ecuaciones de movimiento son
2
x = 6t - t
3
dx v= = 12t - 3t 2 dt
dv d 2 x a= = 2 = 12 - 6t dt dt Las cantidades solicitadas son
•
En t = 0,
x = 0, v = 0, a = 12 m/s2
•
En t = 2 s, x = 16 m, v = vmax = 12 m/s, a = 0
•
En t = 4 s, m/s2
•
En t = 6 s, x = 0, v = -36 m/s, a = 24 m/s2
x = xmax = 32 m, v = 0, a = -12
V.
DETERMINACIÓN DEL MOVIMEINTO DE UNA PARTÍCULA
1. LA ACELERACIÓN COMO FUNCIÓN DEL TIEMPO a = f(t). Se sabe que a = dv/dt, entonces podemos escribir
DETERMINACIÓN DEL MOVIMEINTO DE UNA PARTÍCULA 2. LA ACELERACIÓN COMO FUNCIÓN DE LA POSICIÓN a = f(x). Se sabe que a = vdv/ds, entonces podemos escribir
V.
DETERMINACIÓN DEL MOVIMEINTO DE UNA PARTÍCULA
2. LA ACELERACIÓN COMO FUNCIÓN DE LA VELOCIDAD a = f(v). Se sabe que a = dv/dt o también a = vdv/ds, entonces podemos escribir
V.
DETERMINACIÓN DEL MOVIMEINTO DE UNA PARTÍCULA
4. LA ACELERACIÓN ES CONSTANTE a = constante
A este caso se le denomina movimiento rectilíneo uniforme y las ecuaciones obtenidas son
Ejemplo 01
El auto mostrado en la figura se mueve en línea recta de tal manera que su velocidad para un período corto de tiempo es definida por pies/s, donde t es el tiempo el cual está en segundos . Determine su posición y aceleración cuando t = 3,00 s. Considere que cuando t = 0. S = 0
Solución
POSICIÓN Para el sistema de referencia considerado y sabiendo que la velocidad es función del tiempo v = f(t). La posición es
Cuando t = 3 s, resulta
ACELERACIÓN. Sabiendo que v = f(t), la aceleración se determina a partir de a = dv/dt
Cuando t = 3 s
Ejemplo 02
Un proyectil pequeño es disparado verticalmente hacia abajo dentro de un medio fluido con una velocidad inicial de 60 m/s. Si resistencia del fluido produce una desaceleración del proyectil que es igual a donde v se mide en m/s. Determine la velocidad v y la posición S cuatro segundos después de que se disparó el proyectil.
Solución
Velocidad: Usando el sistema POSICIÓN: Sabiendo que v = f(t), de referencia mostrado y sabiendo que a = f(v) podemos utilizar la ecuación a = dv/dt para determinar la velocidad como función del tiempo esto es
la posición se determina a partir de la ecuación v = dS/dt
Ejemplo 03
Una partícula metálica está sujeta a la influencia de un campo magnético tal que se mueve verticalmente a través de un fluido, desde la placa A hasta la placa B, Si la partícula se suelta desde el reposo en C cuando S = 100 mm, y la aceleración se mide como donde S está en metros. Determine; (a) la velocidad de la partícula cuando llega a B (S = 200 mm) y (b) el tiempo requerido para moverse de C aB
Solución
Debido a que a = f(S), puede obtenerse la velocidad como función de la posición usando vdv = a dS. Consideramos además que v = 0 cuando S = 100 mm
La velocidad cuando S = 0,2 m es
El tiempo que demora en viajar la partícula de C a B se determina en la forma
Cuando S = 0,2 m el tiempo es
Ejemplo 04 Desde una ventana situada a 20 m sobre el suelo se lanza una bola verticalmente hacia arriba con una velocidad de 10 m/s. Sabiendo que la bola todo el tiempo se encuentra sometida a un campo gravitacional que le proporciona una aceleración g = 9,81 m/s2 hacia abajo. Determine: (a) la velocidad y la altura en función del tiempo, (b) el instante en que la bola choca con el piso y la velocidad correspondiente
Solución dv = a = -9.81 m s 2 dt v t t v t - v0 = -9.81t dv = - 9.81 dt v0
0
v t = 10
m m - 9.81 2 t s s
dy = v = 10 - 9.81t dt y t
t
y0
0
10 - 9.81t dt �dy = �
y t - y0 = 10t - 12 9.81t 2
m m y t = 20 m 10 t - 4.905 2 t 2 s s
Solución Cuando la bola alcanza su altura máxima su velocidad es cero, entonces se tiene m m v t = 10 - 9.81 2 t = 0 s s
•
t = 1.019 s
Remplazando el valor del tiempo obtenido se tiene. m m y t = 20 m 10 t - 4.905 2 t 2 s s m m y = 20 m 10 1.019 s - 4.905 2 1.019 s 2 s s
y = 25.1 m
Solución •
Cuando la bola choca contra el suelo y = 0 Entoces tenemos. m m 2 y t = 20 m 10 t - 4.905 2 t = 0 s s
t = -1.243 s meaningless t = 3.28 s v t = 10
m m - 9.81 2 t s s
m m v 3.28 s = 10 - 9.81 2 3.28 s s s m v = -22.2 s
VI. MOVIMIENTO DE VARIAS PARTICULAS:
Movimiento relativo
Sea A y B dos partículas que se mueven en línea recta como se ve en la figura. Sus posiciones respecto a O serán xA y xB. La posición relativa de B con respecto a A será. xB A = xB - x A �
xB = x A xB A
La velocidad relativa d A con respecto a B será. vB A = vB - v A � vB = v A vB A
La aceleración relativa se expresa en la forma aB A = aB - a A �
aB = a A aB A
Ejemplo 05
Desde una altura de 12 m, en el interior de un hueco de un ascensor, se lanza una bola verticalmente hacia arriba con una velocidad de 18 m/s. En ese mismo instante un ascensor de plataforma abierta está a 5 m de altura ascendiendo a una velocidad constante de 2 m/s. Determine: (a) cuando y donde chocan la bola con el ascensor, (b) La velocidad de la bola relativa al ascensor en el momento del choque
SOLUCION: • Remplazando la posición, velocidad inicial y el valor de la aceleración de la bola en las ecuaciones generales se tiene. v B = v0 at = 18
m m - 9.81 2 t s s
m m y B = y0 v0t 12 at 2 = 12 m 18 t - 4.905 2 t 2 s s •
La posición y la velocidad del ascensor será.
m vE = 2 s m y E = y0 v E t = 5 m 2 t s
•
Escribiendo la ecuación para las posiciones relativas de la bola con respect al elevador y asumiendo que cuando chocan la posición relativa es nula, se tiene.
yB
•
E
= 12 18t - 4.905t 2 - 5 2t = 0
t = -0.39 s t = 3.65 s
Remplazando el tiempo para el impacto en la ecuación de la posición del elevador y en la velocidad relativa de la bola con respecto al ascensor se tiene y E = 5 2 3.65 vB
E
y E = 12.3 m
= 18 - 9.81t - 2 = 16 - 9.81 3.65
v B E = -19.81
m s
VI. MOVIMIENTO DE VARIAS PARTICULAS: Movimiento dependiente
La posición de una partícula puede depender de la posición de otra u otras partículas. En la figura la posición de B depende de la posición de A. Debido a que la longitud del cable ACDEFG que une ambos bloques es constante se tiene
x A 2 xB = cons tan te v A 2v B = 0 a A 2aB = 0 Debido a que sólo una de las coordenadas de posición xA o xB puede elegirse arbitrariamente el sistema posee un grado de libertad
VI. MOVIMIENTO DE VARIAS PARTICULAS: Movimiento dependiente
Aquí la posición de una partícula depende de dos posiciones más. En la figura la posición de B depende de la posición de A y de C Debido a que la longitud del cable que une a los bloques es constante se tiene 2 x A 2 xB xC = ctte
dx A dx B dxC 2 2 = 0 or 2v A 2v B vC = 0 dt dt dt dv A dv B dvC 2 2 = 0 or 2a A 2a B aC = 0 dt dt dt
Como solo es posible elegir dos de las coordenadas, decimos que el sistema posee DOS grados de libertad
Ejemplo 06
El collar A y el bloque B están enlazados como se muestra en la figura mediante una cuerda que pasa a través de dos poleas C, D y E. Las poleas C y E son fijas mientras que la polea D se mueve hacia abajo con una velocidad constante de 3 pul/s. Sabiendo que el collar inicia su movimiento desde el reposo cuando t = 0 y alcanza la velocidad de 12 pulg/s cuando pasa por L, Determine la variación de altura, la velocidad y la aceleración del bloque B cuando el collar pasa por L
Solución
Se analiza en primer lugar el movimiento de A. El collar A tiene un MRUV, entonces se determina la aceleración y el tiempo v 2A = v A 02 2a A x A - x A 0 2
in. 12 = 2a A 8 in. s
aA = 9
in. s2
v A = v A 0 a At in. in. 12 = 9 2 t s s
t = 1.333 s
Solución Como la polea tiene un MRU se calcula el cambio de posición en el tiempo t.
•
xD = xD 0 vDt
in. x D - x D 0 = 3 1.333 s = 4 in. s •
El movimiento del bloque B depende del movimiento de collar y la polea. El cambio de posición de B será x A 2 x D x B = x A 0 2 x D 0 x B 0
x A - x A 0 2 x D - x D 0 x B - x B 0 = 0 8 in. 2 4 in. x B - x B 0 = 0
x B - x B 0 = -16 in.
Solución •
Derivando la relación entre las posiciones se obtiene las ecuaciones para la velocidad y la aceleración x A 2 xD xB = constant v A 2vD vB = 0 � in. � � in. � 12 2� 3 � vB = 0 � � � s � � s � vB = -18 pu lg/ s
a A 2 a D aB = 0 � in. � 9 2 � aB = 0 � �s �
in. vB = 18 � s
in. aB = -9 2 s aB = 9 pu lg/ s 2 �
Ejemplo 07 La caja C está siendo levantada moviendo el rodillo A hacia abajo con una velocidad constante de vA =4m/s a lo largo de la guía. Determine la velocidad y la aceleración de la caja en el instante en que s = 1 m . Cuando el rodillo está en B la caja se apoya sobre el piso.
Solución
La relación de posiciones se determina teniendo en cuenta que la longitud del cable que une al bloque y el rodillo no varia.
xC 4 x = 8m 2
2 A
Cuando s = 1 m, la posición de la caja C será
xC = 4m - s = 4m - 1m � xC = 3m
Se determina ahora la posición xA, cuando s = 1 m
3m 4 x = 8m � x A = 3m 2
2 A
Solución
La velocidad se determina derivando la relación entre las posiciones con respecto al tiempo -1/ 2 dxC 1 dx 16 x A2 (2 x A ) A = 0 dt 2 dt xA 3m(4m / s ) vC = vA = 16 x A2 16 32
vC = 2, 4m / s �
La aceleración será � � v2 dvC xA aA d � xA � aC = =v A �= - � A 2 2 dt dt � 16 x A2 � 16 x A � � � � 16 x A � 42 3(0) 32 (4 2 ) � aC = - � � 3 16 9 [16 9] � � � 16 9 � aC = 2, 048m / s 2 �
� � 2 3 [16 x A ] � � x A2 v A2
Ejemplo 08 El sistema representado parte del reposo y cada componente se mueve a aceleración constante. Si la aceleración relativa del bloque C respecto al collar B es 60 mm/s2 hacia arriba y la aceleración relativa del bloque D respecto al bloque A es 110 mm/s2 hacia abajo. Halle: (a) la aceleración del bloque C al cabo de 3 s, (b) el cambio de posición del bloque D al cabo de 5s
Ejemplo 09 Un hombre en A está sosteniendo una caja S como se muestra en la figura, caminando hacia la derecha con una velocidad constante de 0,5 m/s. Determine la velocidad y la aceleración cuando llega al punto E. La cuerda es de 30 m de longitud y pasa por una pequeña polea D.
Resolución gráfica de problemas en el movimiento rectilíneo
La velocidad y la aceleración en el movimiento rectilíneo están dadas por las ecuaciones,
v = dx / dt a = dv / dt
La primera ecuación expresa que la velocidad instantánea es igual a la pendiente de la curva en dicho instante. La segunda ecuación expresa que la aceleración es igual a la pendiente de la curva v-t en dicho instante
VII. Resolución gráfica de problemas en el movimiento rectilíneo Integrando la ecuación de la velocidad tenemos t2
A = x2 - x1 = �vdt ; t1
t2
A = v2 - v1 = �adt t1
El área bajo la gráfica v-t entre t1 y t2 es igual al desplazamiento neto durante este intervalo de tiempo El área bajo la gráfica a-t entre t1 y t2 es igual al cambio neto de velocidades durante este intervalo de tiempo
Otros métodos gráficos •
El momento de área se puede utilizar para determinar la posición de la partícula en cualquier tiempo directamente de la curva v-t: x1 - x0 = area bajo la curva v - t v1
usando dv = a dt ,
= v0t1 � t1 - t dv v0
v1
x1 - x0 = v0t1 t1 - t a dt v0
v1
t1 - t a dt =
v0
Momento de primer orden de area bajo la curva a-t con repecto a la línea t = t1
x1 = x0 v0t1 área bajo la curva a - t t1 - t t = abscisa del centroide C
Otros métodos gráficos •
Método para determinar la aceleración de una partícula de la curva v-x
dv a=v dx = AB tan q a = BC = subnormal a BC
EJEMPLO 10
Un ciclista se mueve en línea recta tal que su posición es descrita mediante la gráfica mostrada. Construir la gráfica v-t y a-t para el intervalo de tiempo 0≤ t ≤ 30 s
EJEMPLO 11 Un carro de ensayos parte del reposo y viaja a lo largo de una línea recta acelerando a razón constante durante 10 s. Posteriormente desacelera a una razón constante hasta detenerse. Trazar las gráficas v-t y s-t y determinar el tiempo t’ que emplea en detenerse
Solución: Grafica v - t
La gráfica velocidad-tiempo puede ser determinada mediante integración de los segmentos de recta de la gráfica a-t. Usando la condición inicial v = 0 cuando t = 0
0 t 10s a = 10;
v
0
t
dv = 10 dt , v = 10t 0
Cuando t = 10 s, v = 100 m/s usando esto como condición inicial para el siguiente tramo se tiene
10s t t ; a = -2;
v
100
t
dv = - 2 dt , v = -2t 120 10
Cuando t = t´, la velocidad nuevamente es cero por tanto se tiene 0= -2t’ + 120 t’ = 60 s
Solución: Grafica s - t
La gráfica posición-tiempo puede ser determinada mediante integración de los segmentos de recta de la gráfica v-t. Usando la condición inicial s = 0 cuando t = 0
0 t 10s; v = 10t ;
s
0
t
ds = 10t dt , s = 5t 2 0
Cuando t = 10 s, S = 500 m usando esto como condición inicial para el siguiente tramo se tiene s t
10s t 60s; v = -2t 120;
ds = - 2t 120 dt 500
10
s = -t 2 120t - 600 Cuando t = t´, la posición S = 3000 m
Ejemplo 12
La gráfica v-t, que describe el movimiento de un motociclista que se mueve en línea recta es el mostrado en la figura. Construir el gráfico a-s del movimiento y determinar el tiempo que requiere el motociclista para alcanzar la posición S = 120 m
Solución Grafico a-s. Debido a que las ecuaciones de los segmentos de la gráfica están dadas, la gráfica a-t puede ser determinada usando la ecuación dv = a ds 0 s 60m; v = 0.2 s 3 dv a=v = 0.04s 0.6 ds 60m s 120m; v = 15; dv a=v =0 ds
Solución Calculo del tiempo. El tiempo se obtiene usando la gráfica v-t y la ecuación ds/dt. Para el primer tramo de movimiento, s = 0, t = 0
ds ds 0 s 60m; v = 0.2 s 3; dt = = v 0.2 3 t s ds o dt = 0 0.2s 3 t = 5 ln(0.2 s 3) - 5 ln 3 Cuando s = 60 m, t = 8,05 s
v=
Solución Calculo del tiempo. Para el segundo tramo de movimiento
ds ds 60 s 120m; v = 15; dt = = v 15 t s ds dt = 8 . 05 60 15 Cuando S = 120 m, t´= 12 s s t = 4.05 15
Ejemplo 13 Una partícula parte del reposo y se mueve describiendo una línea recta, su aceleración de 5 m/s2 dirigida hacia la derecha permanece invariable durante 12 s. A continuación la aceleración adquiere un valor constante diferente tal que el desplazamiento total es 180 m hacia la derecha y la distancia total recorrida es de 780 m. Determine: (a) la aceleración durante el segundo intervalo de tiempo, (b) el intervalo total de tiempo.
Solución
En la figura se muestra el gráfico velocidad-tiempo , ya que a = constante. Como la aceleración es la pendiente de la curva v-t, tenemos
v1 tga = a1 � 5m / s = t1 2
v1 = 5m / s 2 (t1 ) = 5m / s 2 (12 s ) v1 = 60m / s
(1)
La distancia total es la suma de las áreas en valor absoluto dT = A1 A2 � 780m =
1 1 (t1 t 2 )v1 (t3 )v3 2 2
1 1 (12 s t2 )60m / s (t3 )v3 = 780 m 2 2
(2)
Solución
El desplazamiento viene expresado por x = A1 - A2 � 180m =
1 1 (t1 t 2 )v1 (t3 )v3 2 2
1 1 (12 s t2 )60m / s - ( t3 )v3 = 180m 2 2
(3)
Sumando las ecuaciones (2) y (3), resulta
(12s t2 )60m / s = 960m t2 = 4s
(4)
La aceleración en el segundo intervalo tiempo es v1 60m / s a2 = tg b = = t2 4s a2 = 15m / s �
(5)
Solución Se determina t3
v3 a2 = tg b = = 15m / s 2 t3 v3 = 15m / s 2 ( t3 )
(6)
Remplazando la ec. (4) y (6) en (3) se tiene
1 1 (12 s 4 s )60m / s - ( t3 )(15t3 ) = 180m 2 2 15m / s 2 480m ( t3 ) 2 = 180m 2 t3 = 6, 32 s
El intervalo total de tiempo será
t = t1 t2 t3 = 12s 4s 6,33s t = 22,33seg
Ejemplo 14 Un cuerpo se mueve en línea recta con una velocidad cuyo cuadrado disminuye linealmente con el desplazamiento entre los puntos A y B los cuales están separados 90 m tal como se indica. Determine el desplazamiento Δx del cuerpo durante los dos últimos segundos antes de llegar a B.
Poblemas propuestos 1. El movimiento de una partícula se define por la x = 2t - 6t 15 relación donde x se expresa en metros y t en segundos. Determine el tiempo, la posición y la aceleración cuando la velocidad es nula. 3
2
2. El movimiento de una partícula se define mediante la relación donde x se expresa en pies y t en segundos. Determine: tiempo en el cual la x = 2t(a) - 20el t 60 velocidad es cero, (b) La posición y la distancia total recorrida cuando t=8s 2
2.
Problemas propuestos 3. La aceleración de una partícula se define mediante la relación a = (64 - 12t 2 ) pul / s 2 . La partícula parte de x = 25 pulg en t = 0 con v = 0. Determine: (a) el tiempo en el cual la velocidad de nuevo es cero; (b) la posición y la velocidad cuando t = 5 s, (c) La distancia total recorrida por la partícula desde t = 0 a t = 5 s. 4. La aceleración de una partícula está definida por la relación a = -3v, con a expresada en m/s2 y v en m/s. Sabiendo que para t = 0 la velocidad es 60 m/s, determine: (a) la distancia que la partícula viajará antes de detenerse, (b) el tiempo necesario para que la partícula se reduzca al1% de su valor inicial
Problemas propuestos
5. El bloque A tiene una 6. Los collares A y B deslizan a lo largo de las barrar fija que velocidad de 3,6 m/s hacia forman un ángulo recto y están la derecha. Determine la conectadas por un cordón de velocidad del cilindro B longitud L. Determine la aceleración ax del collar B como una función de y si el collar A se mueve con una velocidad constante hacia arriba vA
Problemas propuestos 7. Una partícula que se mueve 8. Determine la rapidez vP a la cual a lo largo del eje x con el punto P localizado sobre el aceleración constante , tiene cable debe viajar hacia el motor una velocidad de 1,5 m/s en M para levantar la plataforma A a el sentido negativo de las x razón de vA = 2 m/s. para t = 0, cuando su coordenada x es 1,2 m. tres segundos más tarde el punto material pasa por el origen en el sentido positivo. ¿Hasta qué coordenada negativa se ha desplazado dicha partícula?.
Problemas propuestos 9. Determine la velocidad del 10. Determine la velocidad del bloque A si el bloque B tiene bloque A si el bloque B tiene una una velocidad de 2 m/s velocidad de 2 m/s hacia arriba hacia arriba
Problemas propuestos
10. Determine la velocidad con la
11 . cual el bloque asciende si el extremo del cable en A es halado hacia abajo con velocidad de 2 m/s hacia abajo
Problemas propuestos
Para levantar el embalaje mostrado mediante el aparejo se usa un tractor. Si el tractor avanza con una velocidad vA. Determine una expresión para la velocidad ascendente vB del embalaje en función de x. Desprecie la pequeña distancia entre el tractor y su polea de modo que ambos tengan la misma velocidad.
VIII.
MOVIMIENTO CURVILÍNEO
Se dice que una partícula tiene un movimiento curvilíneo cuando su trayectoria descrita esta es una línea curva.
VIII.
MOVIMIENTO CURVILÍNEO
OBJETIVOS 1. Describir el movimiento de una partícula que viaja a lo largo de una trayectoria curva 2. Expresar las cantidades cinemáticas en coordenadas rectangulares, componentes normal y tangencial, así como radial y transversal
VIII.
MOVIMIENTO CURVILÍNEO
Se dice que una partícula tiene un movimiento curvilíneo cuando su trayectoria descrita esta es una línea curva.
VIII.
MOVIMIENTO CURVILÍNEO
1. Vector Posición: Es aquel vector dirigido desde el origen de un sistema coordenado hacia el punto de ubicación instantánea P la partícula. Se representa por r = r(t).
VIII.
MOVIMIENTO CURVILÍNEO
2. Vector Desplazamiento: Supongamos ahora que la partícula se mueve durante un pequeño intervalo de tiempo t hasta el punto P’, entonces su posición será r’ (t + ). El desplazamiento es vector dirigido desde P a P’ y se expresa r r r r = r '(t t ) - r (t )
VIII.
MOVIMIENTO CURVILÍNEO
3. Velocidad Media: Cuando la partícula se mueve de P a P’ experimenta un desplazamiento r en un intervalo de tiempo t. la velocidad media se define como r r r r r '- r r vm = = t t '- t La velocidad media es un vector que tiene la misma dirección que el desplazamiento es decir es secante a la curva. La velocidad media depende del intervalo de tiempo.
VIII.
MOVIMIENTO CURVILÍNEO
4. Velocidad Instantánea: Si el intervalo de tiempo se hace cada ves más pequeño (t0), el desplazamiento también tiende a cero. Llevando al límite la velocidad media se obtiene la velocidad instantánea. Es decir. r r r r r r '- r dr r v = lim = lim = t �0 t t �0 t '- t dt La velocidad instantánea es un vector tangente a la trayectoria.
VIII.
MOVIMIENTO CURVILÍNEO
3. Velocidad Instantánea: Multiplicando y dividiendo la expresión anterior por la longitud del arco s = acrPQ, obtenemos
r r r s r s r v = lim = lim lim t �0 s t t �0 s t �0 t
A medida que Q se acerca a P la magnitud de r se aproxima a s, entonces se tiene
r r dr r r = lim = et ds t �0 s
Además se tiene
s ds v = lim = t �0 t dt
r ds r v= et dt
VIII.
MOVIMIENTO CURVILÍNEO
5. Aceleración media: En la figura se observa las velocidades instantáneas de la partícula en P y Q. El cambio de velocidades durante t es v. La aceleración media es el cambio de velocidades en el intervalo de tiempo. Es decir r vr - vr v r am = = Q P t tQ - t P
La aceleración media es un vector paralelo a v y también depende de la duración del intervalo de tiempo
VIII.
MOVIMIENTO CURVILÍNEO
3. Aceleración media: En la figura se observa las velocidades instantáneas de la partícula en P y Q. El cambio de velocidades durante t es v. La aceleración media es el cambio de velocidades en el intervalo de tiempo. Es decir r vr - vr v r am = = Q P t tQ - t P
La aceleración media es un vector paralelo a v y también depende de la duración del intervalo de tiempo
VIII.
MOVIMIENTO CURVILÍNEO
6. Aceleración instantánea: Se obtiene llevando al límite la aceleración media es decir haciendo cada ves mas y mas pequeños los intervalos de tiempo
r r v dv r a = lim = t �0 t dt r 2r r d �dr � d r a = � �= 2 dt �dt � dt
La aceleración instantánea es un vector que tiene misma dirección que el cambio instantáneo de la velocidad es decir apunta hacia la concavidad de la curva
8.1
COMPONENTES RECTANGULARES DE LA VELOCIDAD Y LA ACELERACIÓN 1. POSICIÓN. La posición instantánea de una partícula en componentes x, y, z es
r = xi y j zk
Las coordenadas x, y, z son funciones del tiempo: x = f(t), y = f(t), z = f(t) La magnitud posición será
del
vector
r = x2 y2 z 2
de
8.1.
COMPONENTES RECTANGULARES DE LA VELOCIDAD Y LA ACELERACIÓN 2. Desplazamiento. Si una partícula se mueve de P a P en un intervalo de tiempo t. El desplazamiento está dado por:
r r r r = r '- r = xiˆ yjˆ zkˆ r r = (x) 2 (y ) 2 (z ) 2
8.1.
COMPONENTES RECTANGULARES DE LA VELOCIDAD Y LA ACELERACIÓN 3. Velocidad media. Si una partícula se mueve de P a P’ experimenta un desplazamiento r en un intervalo de tiempo t. La velocidad media será
r r x ˆ y ˆ z ˆ r vm = = i j k t t t t
Es un vector secante a la trayectoria
8.1.
COMPONENTES RECTANGULARES DE LA VELOCIDAD Y LA ACELERACIÓN 4. Velocidad instantánea. Se obtiene llevando al límite cuando t 0, la velocidad media es decir: dx dy dz v = i j k = x i y j z k dt dt dt = vx i v y j vz k
Es un vector tangente a la curva y tiene una magnitud definida por
v = v v v 2 x
2 y
2 z
8.1
COMPONENTES RECTANGULARES DE LA VELOCIDAD Y LA ACELERACIÓN 5. Aceleración media. Cuando la partícula cambia de posición su velocidad tambien cambia. Entonces la aceleración media será r v vx ˆ v y ˆ vz ˆ r am = = i j k t t t t
Es un vector que se encuentra dirigido a lo largo del cambio de velocidades
8.1
COMPONENTES RECTANGULARES DE LA VELOCIDAD Y LA ACELERACIÓN 5. Aceleración instantanea. Se obtiene llevando al límite la aceleración media. r r r dv a= = ax i a y j az k dt donde ax = v&x = & x& a y = v&y = & y& az = v&z = & z& Es un vector que se encuentra dirigido hacia la concavidad de la curva y su magnitud es
a = a a a 2 x
2 y
2 z
Ejemplo
En cualquier instante la posición horizontal del globo meteorológico está definida por x = (9t) m, donde t es el segundo. Si la ecuación de la trayectoria es y = xª/30, donde a = 2: Determinar la distancia del globo a la estación A, la magnitud y la dirección de la velocidad y de la aceleración cuando t = 2 s
Solución
Cuando t = 2 s, la posición del globo es
x = 9t = 9m / s (2 s ) = 18m x2 182 y= =( ) = 10, 8m 30 30
La distancia en línea recta será r = 18 10,8 = 21m 2
2
La magnitud y dirección de la velocidad para t = 2 s son
v=
10.8 = 14.1m / s
q v = tan
Las componentes de la velocidad son d 9t = 9m / s dt d 2 x dx 81t v y = y&= x / 30 = = = 10.8m / s dt 15 dt 15 vx = x&=
9
2
2
-1
vy vx
= 50.2o
Solución Las componentes de la aceleración será ax = v&x = 0
d �81t � a y = v&y = � �= 5.4m / s 2 dt �15 � La magnitud y dirección de la aceleración son
a=
2 0 5.4 = 5.4 m / s 2
2
5.4 q a = tan = 90� 0 -1
8.3.2. MOVIMIENTO PARABÓLICO: ecuaciones Movimiento vertical: Debido a que a y = - g = -9,81 m/s2 v y = v0 y a y t ;
v y = (v0 ) y - gt
1 2 y = y0 v0 y t a y t ; 2 v y2 = v02y 2a y ( y - y0 );
1 2 y = y0 (v0 ) y t - gt 2 v y2 = (v0 ) 2y - 2 g ( y - y0 )
8.3.2. MOVIMIENTO PARABÓLICO: Altura máxima y alcance alcanzado por el proyectil Cuando se estudia el movimiento de proyectiles, dos características son de especial interés. 1.El alcance R, es la máxima distancia horizontal alcanzada por el proyectil
v i2 sin 2q i R= g 2. La altura máxima alcanzada por el proyectil
v i2 sin2 q i h= 2g
h
8.3.2. MOVIMIENTO PARABÓLICO: alcance alcanzado por el proyectil El máximo alcance es logrado cuando el ángulo de lanzamiento es 45°
Ejemplo Un saco desliza por una rampa saliendo de su extremo con una velcoidad de 12 m/s. Si la altura de la rampa es 6 m desde el piso. Determine el tiempo necesario para que saco impacte contra el piso y la distancia horizontal R que avanza
Ejemplo
La máquina de picar está diseñada para extraer madera en trozos y lanzarlos con una velocidad vo = 7,5 m / s. Si el tubo se orienta a 30° respecto a la horizontal como se muestra en la figura, determinar qué tan alto se apilarán los trozos de madera, si la distancia del apilamiento a la salida es 6 m
Ejemplo
La pista de carreras de este evento fue diseñado para que los pilotos puedan saltar de la pendiente de 30°, desde una altura de 1m. Durante la carrera, se observó que el conductor permaneció en el aire 1,5 s. Determine la velocidad de salida de la pendiente, la distancia horizontal alcanzada y la altura máxima que se eleva el piloto y su moto. Desprecie el tamaño de ambos.
Ejemplo
Un jugador de basquetbol lanza una pelota de baloncesto según el ángulo de θ = 50° con la horizontal. Determine la rapidez v0 a la cual se suelta la pelota para hacer el enceste en el centro del aro. ¿Con qué rapidez pasa la pelota a través del aro?.
Ejemplo Un bombero desea saber la altura máxima de la pared a la cual puede proyectar el agua mediante el uso de la manguera. ¿A qué ángulo, θ, respecto de la horizontal debe inclinar la boquilla para lograr el objetivo?
Ejemplo La moto de nieve mostrada en la figura sale de la rampa con una rapidez de 15 m/s bajo un ángulo de 40°respecto a la horizontal y aterriza en el punto B. Determine la distancia horizontal R que viaja y el tiempo que permanece en el aire
Ejemplo El esquiador sale de la rampa formando un ángulo de θA = 25° y aterriza en el punto B de la pendiente. Determine la velocidad inicial del esquiador y el tiempo que permanece en el aire
Ejemplo
El hombre lanza una pelota con una velocidad inicial v0 = 15 m/s . Determine el ángulo θ bajo el cual podría lanzar la pelota del tal manera que choque contra la valla en un punto de máxima altura posible. El gimnasio tiene una altura de 6 m.
8.4
COMPONENTES TANGENCIAL Y NORMAL 8.4.1.OBJETIVOS
Determinar las componentes normal y tangencial de la velocidad y la aceleración de una partícula que se encuentra moviéndose en un trayectoria curva.
8.4
COMPONENTES TANGENCIAL Y NORMAL 8.4.1.APLICACIONES
Cuando un auto se mueve en una curva experimenta una aceleración, debido al cambio en la magnitud o en la dirección de la velocidad. ¿Podría Ud. preocuparse por la aceleración del auto?. Si el motociclista inicia su movimiento desde el reposo e incrementa su velocidad a razón constante. ¿Cómo podría determinar su velocidad y aceleración en la parte más alta de su trayectoria.
8.4
COMPONENTES TANGENCIAL Y NORMAL 8.4.3.
POSICIÓN
Cuando la trayectoria de una partícula es conocida, a veces es conveniente utilizar las coordenadas normal (n) y tangencial (t) las cuales actúan en las direcciones normal y tangencial a la trayectoria. En un movimiento plano se utilizan las vectores unitarios ut y un El origen se encuentra ubicado
El eje t es tangente a la trayectoria y positivo en la dirección del movimiento y el eje n es perpendicular al eje t y esta dirigido hacia el centro de curvatura
8.4
COMPONENTES TANGENCIAL Y NORMAL 8.4.3.
POSICIÓN
En un movimiento plano las direcciones n y t se encuentran definidas por los vectores unitarios ut y un El radio de curvatura ρ, es la distancia perpendicular desde curva hasta el centro de curvatura en aquel punto. La posición es la distancia S medida sobre la curva a partir de un punto O considerado fijo
8.4
COMPONENTES TANGENCIAL Y NORMAL 8.4.4.
VELCOIDAD
Debido a que la partícula se esta moviendo, la posición S está cambiando con el tiempo.
La velocidad v es un vector que siempre es tangente a la trayectoria y su magnitud se determina derivando respecto del tiempo la posición S = f(t). Por lo tanto se tiene
r r v = vut v = s&= dS / dt
8.4
COMPONENTES TANGENCIAL Y NORMAL 8.4.4.
ACELERACIÓN
Consideremos el movimiento de una partícula en una trayectoria curva plana En el tiempo t se encuentra en P con una velocidad v en dirección tangente y una aceleración a dirigida hacia la concavidad de la curva. La aceleración puede descomponerse en una componente tangencial at (aceleración tangencial) paralela a la tangente y otra paralela a la normal an (aceleración normal)
La aceleración tangencial es la responsable del cambio en el modulo de la velocidad La aceleración normal es la responsable del cambio en la dirección de la velocidad
8.4
COMPONENTES TANGENCIAL Y NORMAL 8.4.4.
ACELERACIÓN
Tracemos en A un vector unitario eˆt . La aceleración será r deˆt r dv d (veˆt ) dv a= = = eˆt v dt dt dt dt Si la trayectoria es una recta, el vector eˆt sería constante en magnitud y dirección, por tanto ˆt de =0 dt
Pero cuando la trayectoria es curva la dirección de eˆt cambia por lo tanto ˆt de �0 dt
8.4
COMPONENTES TANGENCIAL Y NORMAL 8.4.4.
ACELERACIÓN
Introduzcamos el vector unitario deˆt = -( senb ) d b iˆ cos b d b rj dt dt eˆn a la curva y dirigido dt normal deˆt d b hacia el lado cóncavo de la = eˆn dt dt curva. Sea β el ángulo que forma la tangente en A con el eje x. Entonces se tiene r eˆt = cos b iˆ senb j
p ˆ p r eˆn = cos( b )i sen( b ) j 2 2 r eˆn = - senb iˆ cos b j La derivada del vector unitario tangente será
8.4
COMPONENTES TANGENCIAL Y NORMAL 8.4.4.
ACELERACIÓN
Por otro lado se tiene que
d b d b dS db = =v dt dS dt dS
Donde dS es el pequeño arco a lo largo del movimiento en un dt. Las normales a la curva en A y A´ se intersecan en C. Entonces dS = r d b db 1 = dS r La razón de cambio del vector unitario tangencial es
deˆt 1 = eˆn dt r
8.4
COMPONENTES TANGENCIAL Y NORMAL 8.4.4.
ACELERACIÓN
Remplazando esta ecuación en la aceleración se tiene
deˆt r dv a= eˆt v dt dt v2 r dv a= eˆt eˆn dt r r a = at eˆt an eˆn Es decir las aceleraciones tangencial y normal se escriben r dv r v2 at = eˆt : at = eˆn dt r
La magitud de la aceleración total será
a = a a 2 t
2 n
CASOS ESPECIALES 1. La partícula se mueve a lo largo de una línea recta r
=>
an = v2/r==
a = at = v
La componente tangencial representa la razón de cambio de la magnitud de la velocidad 2. La partícula se mueve en la curva a velocidad constante
at = v = 0
=>
a = an = v2/r
La componente normal representa la razón de cambiode la dirección de la velocidad
CASOS ESPECIALES 3) La componente tangencial de la aceleracón es at = (at)c.
constante,
1 s = s0 v0t ( ac ) c t 2 2 v = v0 ( ac ) c t v 2 = v02 2( ac ) c ( s - s0 )
So and vo son la posición y la velocidad de la partícula en t = 0 4. La partícula se mueve a lo largo de la rayectoria dada por y = f(x). Entonces el radio de curvatura es [1 (dy / dx) 2 ]3/ 2 r= d 2 y / dx 2
Ejemplo 01
Un esquiador viaja con una rapidez de 6 m/s la se está incrementando a razón de 2 m/s2, a lo largo de la trayectoria parabólica indicada en la figura. Determine su velocidad y aceleración en el instante que llega a A. Desprecie en los cálculos el tamaño del esquiador.
Solución
Estableciendo los ejes n y t mostrados se tiene. La velocidad de 6 m/s es tangente a la trayectoria y su dirección será 1 2 dy y= x , =1 20 dx x =10 Por lo tanto en A la velocidad forma 45° con el eje x
Solución
La aceleración se determina aplicando la ecuación 2
v r dv a= eˆt eˆn dt r
Para ello se determina el radio de curvatura [1 (dy / dx) 2 ]3/ 2 r= 2 2 d y / dx
[1 ( x /10) 2 ]3/ 2 r= 1/10
r = 28.28m
dv v2 r aA = eˆt eˆn dt r 62 r a A = 2eˆt eˆn 28, 3 r a A = 2eˆt 1, 27eˆn
Solución
La magnitud y la dirección de la aceleración serán
a=
2 1.237 2
2
= 2.37m / s
2 f = tan = 57.5o 1.327 -1
2
Ejemplo 02
Un carro de carreras C viaja alrededor de una pista horizontal circular que tiene un radio de 90 m. Si el carro incrementa su rapidez a razón constante de 2,1 m/s2 partiendo desde el reposo, determine el tiempo necesario para alcanzar una aceleración de 2,4 m/s2. ¿Cuál es su velocidad en ese instante.
Solución
Se sabe que la aceleración tangencial es constante e igual a
2
v r a = at eˆt eˆn r
at = 2,1m / s 2
r a = 2,1eˆt 0.049t 2 eˆn
Entonces v = v0 at t v = 0 2,1t
La aceleración normal será 2
2
v (2,1t ) an = = = 0.049t 2 m / s 2 r 90
La aceleración total será
a 2 = 2,12 [0.049t 2 ]2 2, 42 = 2,12 [0.049t 2 ]2 t = 4,87
La velocidad instante será
en
este
v = 2.1t = 10.2m / s
Ejemplo 03 Una caja parte del reposo en A e incrementa su rapidez a razón de at = (0.2t) m/s2 y viaja a lo largo de la pista horizontal mostrada. Determine la magnitud y dirección de la aceleración cuando pasa por B
Ejemplo 03 La posición de la caja en cualquier instante es S medida a partir del punto fijo en A. La velocidad en cualquier instante se determina a partir de la aceleración tangencial, esto es
at = v&= 0.2t v
t
0
0
(1)
�dv = �0.2tdt v = 0.1t 2
(2)
Ejemplo 03 Para determinar la velocidad en B, primero es necesario determinar S = f(t), después obtener el tiempo necesario para que la caja llegue a B. es decir v=
ds = 0.1t 2 dt
S
t
0
0
2 ds = 0.1 t � � dt
S = 0, 0333t 3
(3)
De la geometría se tiene sB = 3 + 2π(2)/4 = 6.142 m.
Entonces tenemos
6,142 = 0, 0333t 3 t = 5, 69 s
Ejemplo 03 Remplazando el tiempo en las ecuaciones (1) y (2) resulta (aB )t = v&B = 0.2(5.69) = 1.138m / s 2 vB = 0.1(5.69) 2 = 3.238m / s
En el punto B el radio de curvatura es ρ = 2 m, entonces la aceleración será vB2 ( aB ) n = = 5.242m / s 2 rB
La aceleración total será
vB2 r aB = at , B eˆt eˆn r r aB = 1,138eˆt 5, 242eˆn
Su modulo y dirección serán a 2 = 1,1382 [5, 242]2 a = 5, 36m / s 2 q = tg -1[
5.242 ] = 77, 75� 1,138
Ejemplo 04 Una partícula se mueve en una trayectoria curva de tal manera que en cierto instante tiene una velocidad v y una aceración a. Demuestre que el radio de curvatura puede obtenerse a partir de la ecuación
r r vxa
1 = 3 r v
Ejemplo 04 Sabemos que la aceleración en cualquier instante es
r r r r vxa = 0 vxan r r r r vxa = vxan r r r r vxa = vxan = van sen90�= van
Multiplicando ambos miembros por la velocidad v tenemos
Remplazado la normal tenemos
r r r a = at an
r r r a = at an r r r r r vxa = vx at an r r r r r r vxa = vxat vxan
Debido a que la aceleración tangencial son colineales su producto vectorial es nulo. Entonces tenemos
aceleración 2
v r r vxa = v ( )
r
r r vxa 1 = 3 r v
Ejemplo
Ejemplo
Ejemplo
Ejemplo
Partiendo desde el reposo, un bote a motor viaja alrededor de una trayectoria circular de radio r = 50 m con una velocidad . Determine la magnitud de la velocidad y de la aceleración del bote en t = 3 s.
Ejemplo
Un avión viaja a lo largo de una trayectoria 2 y = 0, 4 x parabólica vertical . En el punto A el avión tiene una velocidad de 200 m/s la cual se incrementa a razón de 0,8 m/s2. Determine la magnitud de la aceleración del avión cuando pase por A.
Ejemplo
El jugador de béisbol lanza una pelota con una velocidad inicial de v0 = 30 m/s a un ángulo θ = 30° como se muestra en la figura. Hallar el radio de curvatura de la trayectoria: (a) inmediatamente después del lanzamiento y (b) en el vértice. Calcular en cada caso, la variación de celeridad por unidad de tiempo.
ANALISIS DEL MOVIMIENTO RELATIVO DE DOS PARTICULAS USANDO EJES EN TRASLACIÓN Hasta ahora se ha estudiado el movimiento absoluto de una partícula usando un marco de referencia fijo.
Sin embargo, existen ejemplos en el que la trayectoria del movimiento de una partícula es complicada, de modo que es más factible analizar el movimiento en partes usando dos o más marcos de referencia.
Por ejemplo, el movimiento de una partícula localizada en la hélice de un avión , mientras éste está en vuelo , es más fácil describirlo si observamos primero el movimiento del avión a partir de un sistema de referencia fijo y después se superpone vectorialmente el movimiento circular de la partícula medida a partir de un marco de referencia móvil unido al aeroplano.
ANALISIS DEL MOVIMIENTO RELATIVO DE DOS PARTICULAS USANDO EJES EN TRASLACIÓN En esta sección nos ocuparemos del estudio del movimiento solo a marcos de referencia en traslación. El análisis del movimiento relativo de partículas usando marcos de referencia en rotación se tratará en el curso de Dinámica.
MOVIMIENTO RELATICO: POSICIÓN
Consideremos dos partículas A y B moviéndose en las trayectorias mostradas Las posiciones absolutas de A y B con respecto al observador fijo en el marco de referencia OXYZ serán
r r uuu rA = OA r r uuu rB = OB
El observador B sólo experimenta traslación y se encuentra unidos al sistema de referencia móvil Oxyz
La posición relativa de A con respecto al observador B , es
r r r rA = rB rA / B
Movimiento relativo: Velocidad
Derivando la ecuación de la posición relativa se tiene
r r r v A = vB v A / B
Movimiento relativo: Aceleración
Derivando la ecuación de la velocidad relativa se tiene
r r r a A = aB a A / B
Ejemplo 01
Un tren T, viajando a una velocidad constante de 90 km/ h, cruza una carretera, como se muestra en la figura. Si el automóvil A está viajando por la carretera con una velocidad de 67,5 km/h. Determine la magnitud y dirección de la velocidad relativa del tren con respecto al auto.
SOLUCIÓN
La velocidad relativa es medida desde el observador ubicado en el auto al cual se le asocial el sistema de referencia OX’Y’, Como las velocidades de T y A son conocidas, entonces la velocidad relativa se obtiene de
r r r vT = v A vT / A r o o 90i%= (67.5cos 45 i% 67.5sin 45 % j ) vT / A r vT / A = {42.3i%- 47.7 % j )km / h
solución
La magnitud de la velocidad relativa será
vT / A = (42.3 47.7 ) = 63.8km / h 2
2 2
La dirección de la velocidad relativa es
vT / A y tan q = vT / A x
47.7 = 42.3
q = 48.40
o
solución
Dos aviones están volando horizontalmente a la misma elevación, como se indica en la figura. El avión A está volando en una trayectoria recta, y en el instante mostrado desarrolla una velocidad de 700 km/h y una aceleración de 50 km/h2. El avión B está volando en una trayectoria curva circular de 400km de radio con una rapidez de 600 km/h y está decreciendo su rapidez a razón de 100 km/h2. Determine la velocidad y la aceleración relativa de B medida por el piloto A
Solución
Al avión A esta moviéndose rectilíneamente y se asocia un marco de referencia móvil Ox’y’. La velocidad relativa de B respecto de A es
vB = v A vB / A 600 = 700 vB / A
vB / A = -100km / h = 100km / h �
El avión B tiene aceleración normal y tangencial pues se mueve en una curva. La aceleración normal será
vB2 2 a = = 900 km / h Bn r Aplicando la ecuación para determinar la aceleración relativa se tiene
aB = a A aB / A 900i%- 100 % j = 50 % j aB / A
aB / A = { 900i%- 150 % j} km / h 2
Solución
En un determinado instante los carros A y B están viajando con velocidades de 18m/s y 12m/s, respectivamente. Además en dicho instante la velocidad de A está disminuyendo a razón de 2m/s2 y B experimenta un incremento de su velocidad a razón de 3 m/s2. Determine la velocidad y la aceleración de B con respecto de A
Solución
El sistema de referencia fijo está en tierra y el marco móvil en el auto A. Por tanto se tiene
aB n
vB = v A vB / A
-12 % j = -18cos 60oi%- 18sin 60o % j vB / A vB / A = { 9i% 3.588 % j} m / s
La aceleración normal será
vB2 = = 1.440m / s 2 r
La aceleración relativa será a B = a A aB / A
j = 2 cos 60 i% 2sin 60 % j a -1.440i%- 3 % a = { -2.440i%= 4.732 % j} m / s o
vB / A = 92 3.5882 = 9.69m / s
La dirección de la velocidad relativa será
vB / A y tan q = vB / A x
q = 21.7
= o
3.588 9
o
2
B/ A
Su dirección será aB / A = 5.32m / s 2
f = 62.7o
B/ A
Ejemplo
Los pasajeros que viajan en el avión A que vuela horizontalmente a velocidad constante de 800 km/h observan un segundo avión B que pasa por debajo del primero volando horizontalmente. Aunque el morro de B está señalando en la dirección en la dirección 45°noreste, el avión B se presenta a los pasajeros de A como separándose de éste bajo el ángulo de 60° representado. Halle la velocidad verdadera de B
Solución
El marco móvil está asociado al avión A donde se efectúan las observaciones relativas
r r r vB = v A vB / A
Aplicando estas ecuaciones en la velocidad relativa se tiene
componente iˆ :
vB cos 45�= 800 - vB / A cos 60� componente ˆj :
La velocidad de A es conocida en vB sen 45�= vB / A sen60� módulo y dirección, el ángulo de 60° de la velocidad relativa de B respecto de A es conocido y la Resolviendo estas ecuaciones se obtiene velocidad verdadera de B tiene una dirección de 45°. Entonces vB / A = 586km / h; vB = 717 km / h tenemos. = (800iˆ)km / h = [vB cos 45� iˆ vB sen 45�ˆj ]
r vA r vB r vB / A = [-vB / A cos 60� iˆ vB / A sen60�ˆj ]